> Энциклопедический словарь Гранат, страница 122 > Второй оболочкой

Второй оболочкой

Второй оболочкой. Винты (числом 4), рули высоты (в форме жалюзи), рули поворота и стабилизирующия поверхности укреплены на самом каркасе. Гондол две, соединенных ходом с каютой посредине. Размеры кораблей Цеппелина громадны; Zeppelin M, например, имеет 136 метр. длины, 13 м. наиб. диам. и 15.000 куб. м. вместимости; моторов два по 110 л. с. Поднимать может, кроме топлива и сменных частей, до 20 человек; в воздухе может быть очень долгое время (более суток); скорость до 50 кил. в час. Гр. Цеппелин уже в 1895 г. подал вполне разработанный проект дирижабля своей системы Вильгельму II (проект потерпел неудачу) и с тех пор все время, без правительственной поддержки, работал надно жесткой системы след.: движущая сила и сопротивление приложены в одной плоскости; совершенная неизменяемость формы; малая утечка газа (две оболочки с воздушным слоем между ними); малая поражаемость снарядами (несколько газовых отделений могут быть пробиты, и все же корабль не потерпит аварии). Неудобства: постройка и снаряжение требует огромного оборудования, о сборке в поле даже думать нельзя; легко повреждается на земле; огромная стоимость (более 1.000.000 марок; каждое наполнение газом обходится дороже 20.000 марок).

Нижеслед. таблица (смотрите стр. 683/84) указывает главные данные для различных дирижаблей.

Zeppelin И.. .. |

Zeppelin I. .. .

Dirigeable II.. .

Republique .

Gross II

Baldwin

Clement-Bayard.

Ville de Paris. .

Parseval III.. .

Parseval II .

Дирижабль.

р—1 ОО О

03 СЗ

1

СЭ СЛ

03 ОЗ

03 О

03 О

61,5

О

СЛ 00

Н

Длина.

W

и—‘ 03

1

Р- bо

И-1

сз

Н-Р—1

10,5

Р- Р—

JO bз

мфтр.

Наибольший диаметр.

1:10,5

1:11,8

1

р—1 03

Р- ОЗ

И- СЛ

1:5,5

1:5,9

н-1 03 “рф

р—‘ 03

Отношение диаметра к длине

132,73

105,68

1

91,61

1 95,03

28,27

95,03

86,59

95,03

72,38

яя S

Площадь наибодьш. поперечь сечения.

15.200

Р— to ооо

2.200

3.650

РФ СО оо

600

3.500

3.200

6.500

| 3.800

к -з Ов В

Вместимость.

16.500

13.000

1

сосооо

слооо

600

3.650

3.350

6.500

3.800

ку

Подъемная сила.

1

со СО О О

1

2.500

1

и

2.300

to рф О о

рФ О» О о

СО СО О о

я --а -р

Вес дирижабля.

03 00 оо

! 3.200

1

1.300

I

1

1.300

сосло

соооо

1.500

Я ’-з У

Полезная подъемная сила.

to 00-о

Р- о

сло

!- О О

р— сло

СО сл

Р-1 СО о

о

сооо

р- О о

лош. сил.

Мощность мотора.

1:1,74

р—1 Р—1 СЗ р—1

1

1:1,09

1:1,58

н“ СС “со

1: 1,26

1:0,81

рсор—‘

1: 1,36

ф я I “ ко

Отношение площади к мощности.

РФ-

РФ

со

СО

со

н“

И

Р—

со

Н-

Число [ЩИТОВb.

СО

03

со

со

оз

СО

СО

СО

рф

рф

Число лона-гей у винта.

900— 1.000

tr S О О О 1 о 1

450

03 сло

фоо

СО сло

to оо

сооо

со «<И сл

СО —1 сл

В минуту.

Число оборотов ВИНТОВb.

оз

оз

со

JO “сл

JO 03

1

сл

“Ь.

рф

_рф 03

В сону

Диаметр вивтовь.

Р—1 сл

Р- рф

Р-1 о

Н- рф

н“ рф

-о

Р- рф

СО

со

Н РФ

— и в ЛЗ ь» ® и § 1

Наибольш. скорость движев,. дирижабля.

со

Рфо

рф

I—1 со

Р- сл

со

1—1 со

00

сорф

Р-1 РФ-

ф PS р

Наибольшая продолжительность полета.

оо

1.000

соо

сооо

озсло

сосл

320

200

650

350

яф В

Радиус действия.

со

со

Р-

Р-1

со

1—‘

р-1

р-1

со

-

Число моторов.

Возможность построения летательных аппаратов, более тяжелых, чем воздух, покоится на том факте, что воздух оказывает сопротивление летящему телу. Легкая плоская поверхность может держаться потоком ветра (игрушечный змей). Величина давления потока воздуха была теоретически определена Ньютоном в конце XVII в Если мы обозначим ато давление (в килогр.) через Ro0, скорость потока (в метр. в сек.) через в, площадь пластинки (в кв. метр.) через F, вес 1 куб. метра воздуха (в килогр.) через у и ускорение силы тяжести (в метр. в сек.2) через g, то, если поток перпендикулярен к пластинке, по Ньютонуа“=|1ГР “в2----(1)

Эту формулу мы получим, если представим себе поток отдельно летящих шариков, ударяющихся о пластинку. Формула должна быть справедлива для всяких жидкостей (в ней изменится лишь величина у), и первия опытные исследования ея были произведены с пластинкой, вставленной в поток воды (или перемещавшейся в неподвижной воде). Эти исследования показали, что вязкость жидкости играет в явлении удара потока черезвычайно важную роль. За пластинкой жидкость в покое, а по краям она имеет очень большую скорость; струи, обтекающия пластинку, увлекают с собою ниже лежащия; благодаря вязкости, получаются вихревия движения частиц жидкости. Фотографии потока, снятия впервые Альбор-ном (Ahlborn), дали для этого случая следующую картину (Фигура 9).

Перед пластинкой образуется неподвижный конус жидкости, передающий пластинке давление боковых струй; но и сзади имеются два таких мертвых пространства, между которыми, выше и ниже плоскости симметрии, образуются вихри. Благодаря большей скорости движения жидкости в самом узком месте потока, получается отсасывание жидкости от пластины с задней ея стороны, и хотя вихри и выравнивают часть давления, все же оно

Фигура 8. G—баллон с камерами I, 2, 3 и так далее; К—киль, в котором устроен ход L. N№—две гондолы. М1, М2—моторы. Т1 до Т—винты. F до F—стабилнв. плоскости. S до S3—рули поворота. Н( Н2—рули выеоты. №—каюта.

должно быть меньше гидростатического. Измерения давления спереди и сзади пластинки, произведенные Дюбуа и Дюшменом (Dubois и Duchemin), для случая движения пластинки в неподвижной воде, показали, что давление с передней стороны (внутри мертвого пространства) почти точно равно тому, которое получается по теории Ньютона; сзади же получается разрежение (отрицательное давление), равное 0,43 величины давления спереди. Таким образом, в формулу Ньютона должен войти, согласно этим опытам, коэффициент 1,43, так что

R,0=l,43. ..Р.в2(2).