> Энциклопедический словарь Гранат, страница 266 > Критическое состояние

Критическое состояние

Критическое состояние. Жидкость, нагреваемая под постоянным давлением р, при известной температуре t закипает; в это время плотность ея имеет определенное значение D, аплотность выделяющагося пара—определенное значение d, причем D значительно больше d. Для того, чтобы единица массы жидкости обратилась в пар, необходимо затратить известное количество тепла,—так называемым скрытое тепло парообразования—г. Увеличим давление р; тогда повысится температура кипения t; плотность кипящей жидкости D сделается меньше прежняго, а плотность пара d увеличится, и, значит, разность D—d сделается меньше, чем прежде; уменьшится и скрытая теплота парообразования г. Теория, данная ван-дер-Вальсом {см.), показывает, что при повышении давления до некоторого значения рк наступит следующее: жидкость будет приходить в состояние кипения при температуре t, причем скрытая теплотапарообразования г будет равна нулю; поэтому кипение будет происходить, так сказать, мгновенно, как только жидкость примет температуру t; выделяющийся пар и кипящая жидкость будут иметь одну и ту же плотность dfc и, следовательно, не будутотличаться друг от друга по физическим свойствам. Такое состояние вещества, когда его давление, температура и плотность соответственно равны pk, и dk, названо Е. состоянием. На опыте К. состояние в точном смысле неосуществимо, так как оно является неустойчивым; однако, величины р, tk, dk (так называемым Е. давление, Е. температура и Е. плотность) могут быть определены с значительною степенью точности.Так,например, для этилового эфира рк =27.060 mm,

tk=193°,8, dk=0,2622.—Из предыдущого ясно, что в К. состоянии совершенно стирается различие между жидкостью и ея паром: поэтому о „кипении“ под критическим давлением рк уже можно говорить лишьв условном, „предельномъ“ смысле. Если же мы поставим жидкость под давление большее, чем рк, то при повышении ея температуры опа уже вовсе не будет кипеть, т. е. вовсе не будет иметь места тот прерывный

(благодаря различию D и d) переход, который мы называем кипением. Жидкость и здесь, конечно, при достаточном повышении температуры перейдет в газообразное состояние; но переход этот будет вполне непрерывный. Т. о. теория К. с. стоит в теснейшей связи с теорией непрерывности жидкого и газообразного состояния вещества. А. Бачинский.