> Энциклопедический словарь Гранат, страница 308 > Мечислав

Мечислав

Мечислав, Меиико, имя трех польских королей, см. XXXII, 557/562.

Шечнпков, Илья Ильич, родился 3 мая 1845 г. в деревне Ивановке, ку-пянск. уезда Харьк. губ. Окончивши в 1862 г. 2-ю харьк. гимназию, он поступил па естеств. факульт. харьк. унив. Ещо будучи студентом опубликовал (1803) работу „Ueber den Stiel der Vorticellen“. В 1864 г. окончил универс. и отправился работать к Leu-

karty в Гиссен, а затем в Геттинген, Мюнхен и Неаполь; за 3 года пребывания за границей сделал ряд работ по преимуществу по эмбриологии (насекомых, медуз). В 1867 г. защитил в Петрограде диссертацию об „Истории развития Sepiola“, после чего продолжал работать на эмбриологические темы в Неаполе и Мессине. В 1869 г. был предложен Сеченовым на кафедру зоологии в Медико-Хирургическую академию, но был забаллотирован. Приглашенный затем на кафедру в Новороссийский университет, оставался там до 1882 г., когда вышел в отставку вследствие недоразумений, возникших в университетской среде. После ухода из Одессы М. делается не надолго земским энтомологом в Полтавской губернии, а затем снова отправляется в Мессину, причем, оставивши прежнюю область эм-бриологич. исследований, он посвящает себя работам по внутриклеточному пищеварению, которое обратило на себя его внимание еще при первых его исследованиях, а затем переходит к микробиологии и медицине, где уже раньше приобретенное им имя выдающагося исследователя и ученого получает новый блеск и славу. Он становится одним из преобразователей современной медицины, создателем самой прочной и широкой теории иммунитета—фагоцитарной доктрины. Его работы: „Die Lehre iiber die in-tracellulare Verdauung“, „Untersuchun-gen liber die intracellulare Verdauung der Wirbellosen“ .и „Ueber die meso-dermale Phagocwten dcr Y Tirbeltliiere“ закладывают те основы, на которых впоследствии развивается фагоцитарная доктрина, рассматривающая защиту организма от микробов, как одно из приспособлений основной функции питания. М. устанавливает, что способность фагоцитоза (смотрите иммунитет), т. е. захватывания и переваривания всяких чужеродных частиц, клеток, микробов и так далее, является одним из основных свойств клеток, что путем фагоцитоза происходит питание одноклеточных и отчасти простейших многоклеточных (кишечнополостных, иглокожих и низших червей), что затем, подымаясь выше полестнице живых существ, мы встречаемся с фагоцитозом при процессах рассасывания тканей и органов, наблюдаемых при метаморфозе животных, т. е. при ходе развития, связанном с различными превращениями, вообще при всякого рода процессах рассасывания (резорпции) болезненных образований различного рода и так далее Здесь же он кладет основы своей сравнительной патологии воспаления (смотрите),разсматривающей это основное и самое распространенное из патологических явлений, как защитительную реакцию клеток против проникшей в организм вредности,—точка зрения, которая осветила загадочную раньше область, объединила сложные и разнообразные явления, смущавшия раньше исследователей, одной общей идеей и отразилась и на медиц. практике, на способах лечения воспалений.

Возвратившись снова в Одессу, М. основывает в 1886 г. пастеровскую станцию для производства прививок против бешенства и для работ по бактериологии. Здесь он расширяет начатия еще в Мессине исследования по фагоцитозу, обобщает и прочнее обосновывает свою теорию иммунитета. Между прочим,заинтересовавшись возвратным тифом и желая изучить его экспериментально, он прививает болезнь самому себе. Но рамки одесской станции становятся тесными для широкого творческого размаха работ М., и он в 1888 г. принимает предложение Пастера и переезжает в Парняг в Пастеровский институт, где он с тех пор непрерывно работает, сначала как заведующий одним из отделов (Laboratoire des recher-ches), а затем и как sous-directeur scientifique de llnstitut (смотрите V, 701).

Проводимые M. взгляды на сущность воспалений и на иммунитет встретили сначала упорную оппозицию, особенно со стороны немецких ученых, сторонников в большинстве гуморальных теорий, и ему пришлось потратить для достижения торжества своих идей 25 с лишним лет упорной, настойчивой и беспрерывной работы, но слава и признание заслуг пришли раньше окончательного торже-

Механика (от греческого р.т//авп—машина), наука, изучающая равновесие и движение физических тел. Сообразно с принятым в физике делением тел на твердыя, жидкие и газообразные, передко рассматривают в качестве отдельных пауяных дисциплин: а) механику твердого тела, б) механику жидкостей, или гидромеханику, и в) механику газов, или аэромеханику. Кроме тел твердых, жидких и газообразных, в М. еще играет большую роль воображаемое тело, называемое материальною точкою. Это — такое материальное тело, все три измерения которого исчезающф-малы. Если тело, действительно существующее в природе, удовлетворяет этому условию, то непременно будет внчтожно - малым и количество материи, в нем заключающееся: примером может служить атом. Однако в М. нередко воображают и такие материальные точки, в которых заключается значительное количество материи. Выгода, приносимая рассмотрением равновесия и движения материальной точки, заключается в большей простоте механических истин, сюда относящихся. Всякая совокупнпость материальных точек паз. материальной системой. Любое тело есть материальная система.—По характеру рассматриваемых явлений М. в целом (а иногда также в отдельности М. материальной точки, М. твердого тела, гидромеханика и аэромехапика) делится на три части: кинематику, статику и динамику. Эти три части возникли не одновременно, развивались неодинаковыми путями и представляют собою как бы три самостоятельные науки.— Кинематика (от греческого xtvrjpa—движение) рассматривает движение тел с внешней, геометрической стороны, не обращая внимания на физические причины, производящия это движение. Она не нуждается для своего изложения ни в каких постулатах или аксиомах, кроме аксиом математики; поэтому кинематику иногда называют „геометрией четырех измерений“ (роль четвертого измерения играет время). Кинематика, как отдельная паука, установилась сравнительно недавно. Впервые Даламбфр указал на важность изучения соот-пошепий между временем и положением тел в пространстве; Кант в „Metaphysische Anfangsgriinde der Naturwissenschaft“ отстаивает, с философской точки зрения, право кинематики на существование в смысле самостоятельной науки под именем „форопомии““. Ряд важных кинематических теорем был выведен Ро-бервалем, Эйлером, Шалем; но только Ампер пер-- вый выяснил (в 1834 г.) необходимость того, чтобы изложению динамики предшествовала чисто-геометрическая теория движения. В 1862 г. вышла в свет „Чистая кинематика“ франц. учепого Резаля; тем самым произошло окончательное установление кинематики, как самостоятельной научной дисциплины,—Предметь ста-тики (от греч. корня sta—стоять) составляют два вопроса: 1) вопрос о равновесии тела под действием сил; 2) вопрос о замене однех сил другими, производящими то же действие. Из трех отделов М. статика является наиболее древним. Основателем статики был Архимед. Ему принадлежат, между прочим, теория рычага, осповапная на следующих двух положениях, принимаемых за аксиомы: 1) равныегрузы, действуя на рычаг на равном расстоянии от точки опоры, паходягся в равновесии; 2) равные грузы, действующие на перавпом расстоянии от точки опоры, пс дают равновесия, но тог из них, который действует на большем расстоянии, перетягивает. Из этих предпосылок он путем чистого рассуждения выводит, что два груза паходятся на рычаге в равновесии тогда, если величипа их обратно-пропорциональна их расстоянию от точки опоры. —Этимь примером иллюстрируется тот важный факт, что в основе выводов статики лежат некоторыл особия аксиомы, даваемия опытом. Выбор этих аксиом—различпын у различных авторов. Статическою аксиомой, паиболее богатой содержанием, является т.наз. принцип возможных перемещений, установленный в общей форме Иогапном Бернулли и заключающийся в следующем: необходимое и достаточное условие равповесия системы состоит в том, что сумма работ внешних приложенных сил для всякого возможного перемещения системы должна равняться нулю или быть меньше нуля. Простой пример: пусть имеем внутри чашки (рнс. 1) шарик, находящийся под действием вертикальной силы Р (например, силы веса шарика) и прикасающийся где-либо к поверхности чашки. Возможными перемещениями для пиарпка являются различные перемещения по поверхности чашки, а также перемещения, удаляющия его от этой поверхности. Но легко убедиться, что если представим себе шарик в какой-нибудь точке В, то среди возможных перемещений его будут такия, при

самой ппжпей точке А работа силы Р будет нулем или отрицательной величиной для всех возможных перемещении шарика; итак, здесь и только здесь он будет в равновесии. Применим еще принцип возможных перемещений к выводу правила равновесия рычага. Пусть АВ (рнс. 2) будет рычаг, имеющий точку опоры в О и находящийся в равновесии под действием сил Р и Q, лежащих в плоскости чертежа. Возможным для пашего рычага перемещением будет вращение около точки О на безконечно-малый угол а. При таком перемещении точки А и В, служащия точками приложения сил, продвинутся по безкопечио-малым дугам, длины которых будут АО. а и ВО. а. Сумма работ сил Р и Q при этом будет выражаться формулою Р. АО. а. sin РАО—Q. ВО. а. sin OBQ. По принципу возможных перемещений, эта сумма есть нуль, откуда вытекает, что Р. АО. sin РАО —Q.ВО.sin OBQ —О. Это и есть условие равновесия нашего рычага. Ясно, что пропзведепия АО. sin РАО и ВО. sin OBQ соответственно равпы длинам отрезков р и q, представляющих расстояния от точки опоры до направлений действующих сил; поэтому еще проще иайденпое пами условие равновесия рычага пишется так: Рр—Qq=o. Произведение силы на расстояние ея направления от точки опоры рычага, взятое со знаком-)-или —, смотря по тому, стремится ли данпая сила вращать рычаг вправо или влево, паз. статическим моментом, или просто моментом силы. Таким образом, условие равновесия рычага приобретает следующую форму: алгебраическая сумма моментов сил, действующих па рычаг, должна быть нулем.—Весьма важную роль играет в статике следующая аксиома: действие связей, стесняющих свободу движения тела, может быть заменспо действием некоторых сил. Так, например, если пекоторое тело имеет одну неподвижную точку, то мы можем рассматривать это тело, как вполне свободное, причемь лишь нужно считать, что к упомянутой точке приложена некоторая сила. Аксиома о замене связей силами имеет величайшее значение для практических применений М. к построению машин, также мостов, стропил и других конструкций. Так, силами связи здесь часто являются давления на опоры; их нужно зпать для рассчета прочности и устойчивости опор; определение этих сил производится на оспованин аксиомы, только что упомянутой.—Нередко для разыскания условий равновесия различных систем пользуются следующей аксиомой; если система находится в равновесии, то равновесие ея не нарушается от наложения на систему новых связей, т. е. новых стеспенин, ограничивающих возможные перемещения. Так, например, иногда, рассматривая равновесие системы, которая может изменять свою форму (как жидкость, гибкая пить и т. и.), паходят удобным предположить, что система отвердела, или—точнее—сделалась вполне жесткой, „неизменяемой“; если до отвердения было равновесие, то оно и после отвер-депия пе нарушается. Выгода такого предположения заключается в том, что к „неизменяемой“ системе применяются условия равновесия твердого тела. Итак, вопросы о равновесии различных систем приводятся к простейшему случаю—к вопросу о равновесии твердого тела.—Важнейшим отделом М. является динамика. Здесь изучается движение тел под действием сил; таким образом, в динамике мы имеем как бы синтезтех понятии и точек зрения, которые принадлежат, с одной стороны, кинематике, а с другой—статике ). Однако для того, чтобы этот синтез был возможен, необходимо с самого начала установить некоторые новия аксиомы (или, как их называют иначе, принципы), составляющия специальную принадлежность динамики. В первый раз две такие аксиомы были установлены Галилеем, вследствие чего он и считается основателем динамики. Первая из лих называется принципом инерции и гласит, что материальная точка без действия внешних сил сохраняет свою скорость неизмепною по величине и направлению; вторая называется принципом независимого действия сил и заключается в том, что силы действуют одинаково как на тело, находящееся в покое, так и на тело, находящееся в движении.—Все вопросы, решаемые в динамике, сводятся к двум основным задачам: 1) поданным силам, действую“ щнм на тело при данных условиях, определить движение тела; 2) зная движение тела, найти силы, которыми это движение производится.—Решение динамических задач упрощается благодаря ряду теорем, выводимых математическим методом в теоретической части динамики; из наиболее важных теорем мы назовем здесь две: теорему Даламбера и теорему живых сил. Первая из них указывает способ, посредством которого всякую задачу о движении можно трактовать, как задачу о равновесии; таким образом, вопросы динамики сводятся к вопросам статики, более трудное -к более легкому. Теорема живых сил изображает ту форму, в которой осуществляется в области механических соотношений закон сохрапения энергии.

Большую важность имеют также: теорема о движении центра тяжести и теорема площадей. Когда система состоит из большого числа тел или отдельных материальных точек, то полное изучение ея движения может оказаться очень сложным и даже невыполнимым. В таких случаях, ранее подробного исследования движения частей системы, бывает полезно получить некоторое понятие об общем движении всей системы в совокупности. Для этой цели имеет особое значение определение движения центра тяжести системы. А именно оказывается, что центр тяжести свободной системы движется, как одна материальная точка, которая имеет массу, равную массе всей системы, и которая находится под действием всех сил, действующих па отдельные части системы. Например, представим себе бомбу, которая под действием тяжести летит по параболе и разрывается во время полета: тогда центр тяжести всех осколков будет после взрыва продолжать то же движение, какое он имел до взрыва.— Теорема площадей указывает некоторую связь между движениями отдельных частей системы, могущей вращаться около некоторой оси. Так, например, если человек, стоящий на гладком полу с вытянутыми горизонтально руками, вертится около вертикальной оси и вдруг опускает руки, помещая их вдоль тела, то он чувствует, что его тело стало вращаться быстрее прежняго: здесь уменьшились площади, описываемия (в единицу времени) частями рук, но зато соответственно увеличились площади, описываемия остальпым телом; общая же сумма ллощадем, описываемых (в единицу времени) всеми материальными точками тела, сохраняет прежнюю ве-личипу. Другой пример: если взять кошку за лапки и, держа ее висящей таким образом, выронить из рук, то опа, падая, делает лапкой такие движения, которые за время падения сообщают ея телу поворот, нужный для того, чтобы ей упасть на лапки.—Из числа основных теорем наиболее отвлеченной части динамики (так паз. аналитической динамики) назовем начало наименьшого действия“ 2). Вот одна из форм (т. наз.

J) Некоторые английские авторы (например, Кельвин и Тэт) динамику называют кинетикой’, статику и («кинетику» объединяют под одним именем динамики’, кинематику относят к чистой математике, а имя механики придают науке о машинах. Если иметь в виду первоначальное значение слов (в частности, происхождение термина динамика от греч. биварие—сила), то нельзя не признать такую классификацию более логическою.

2) Действием наз. двойная средняя живая сила системы за известный промежуток времени, умноженная на этот промежуток. Действие выражается формулою

_ ь

“ есть живая сила системы,

2Тdt, где Т=— 2)тв“

форма Гамильтона), в которой опо может быть представлено: если система тел в эпоху Ц—имеет конфигурацию А, а в последующую эпоху tt конфигурацию В, то переход от первой конфигурации ко второй всегда совершается таким путем, что среднее значение разности между кинетической и потенциальной энергией системы за промежуток времени от момента t0 до момента tj имеет минимальную величину.

Строго логическое изложение аксиом М. встречает значительные затруднения. Некоторые выдающиеся ученые (и в том числе Гельмгольц) делали попытки реформировать изложение М. в смысле приведения ея основных начал в форму, более удовлетворительную в логическом отношении. Из таких попыток особенно известна сделанная Генрихом Герцом (сли.). Герц ставит во главе своего изложения М. единственный основной принцип, представляющий обобщение принципа инерции и формулируемый так: всякая свободная система сохраняет свое состояние покоя или равномерного движения ио прямейшему пути. Понятие прямейшого пути имеет у Герца следующий смысл. Представим себе точку, переходящую из одного положения в пространстве в другое. Мы можем составить себе совершенно ясное представление о ея траектории; если для нея по условиям, стесняющим перемещения, возможны различные траектории, то мы сумеем выбрать пз них ту, элементы которой представляют наименьшую кривизну; такая траектория и будет прямейшим путем. Подобно этому определяется прямейший путь для системы, причем перемещением системы, по определению, считается квадратный корень из арифметического среднего квадратов перемещений отдельных точек системы. По Герцу, в природе существуют только связанные между собою системы, во не существует сил; если нам представляется система, движущаяся как будто под действием сил, то в действительности ея движение обусловливается связями ея с некоторыми другими системами, скрытыми от наших чувств (примером такой системы может служить эфир физиков). Надо сказать, однакож, что М. Герца представляет собою, по выражению Маха, „идеальную программу44; для применений же целесообразнее пользоваться обыкпов. строем изложения М. Дальнейшого развития М. Герца до этих пор не получила.

Некоторые отделы М. имеют настолько большое теоретическое или практическое значение и при этом отчасти обладают настолько оригинальными методами исследования, что нередко рассматриваются и излагаются, как самостоятельные научпия дисциплины. Сюда принадлежат: гидростатика, гидродинамика с аэроднпа-микой, теория притяжения и потенциала, гидравлика (смотрите), баллистика (cjw.), теория упругости с теорией сопротивления материалов, графическая статика, теория механизмов, теория машин.

I. Гидростатика. Гидростатика есть учение о равновесии жидкостей (капельных и газообразных) и о равновесии твердых тел, плавающих в жидкости. Основателем Г. является Архимед, написавший бочинение под заилавием Пери 67оор.ёвшв („О телах плавающих), которое дошло до нас только в латинском переводе. Опо состоит из двух книг. В первой книге Архимедь устанавливает следующие два принципа, которые он рассматривает, как дапныф опытом, и которые лежат в основе всей его теории: 1) часть жидкости, менее сдавленпая, выталкивается тою, которая сдавлена более; при этом каждая часть всегда бывает сдавлена весом покоющагося па ней вертикального жидкого столба; 2) выталкивание жидкостью какого-нибудь тела кверху всегда происходит по направлению вертикальной линии, проходящей через центр тяжести выталкиваемого тела. Из первого принципа Архимед прежде всего заключает, что поверхность жидкости, все части которой тяготеют к земле, должна быть шарообразвой при равновесии. Затем он выводит знаменитый закон, называется его именем (смотрите жидкости, XX, 278/79). Из своего 2-го принципа Архимед выводит законы равновесия плавающих тел; он доказывает, что плавающий сферический сегмент всегда располагается так, чтобы его основание было горизонтально. Во второй кииге Архимед, исходя из тех же принципов,

t — время. Так как сумма живой системы Т и потенциальной энергии системы U есть величина постоянная (Т + U=h), то Т — h — U, гТ — Т — U + h; сделав, в вышенаписанном интеграле соотв. замену, мы приблизим его к «-форме Гамильтона».

определяет положения равновесия плавающих тел, образованных вращением конических сечений; он рассматривает случаи, когда эти тела могут оставаться в наклонном положении, когда они должны держаться стоймя, и когда они должны опрокидываться или выпрямляться. Эта книга принадлежит к лучшим памятникам математического гения Архимеда.

Труды Архимеда по Г. нашли продолжение только в XVI в., в руках голландца Стевина (1548—1620). Стоят первый применил Архимедовы положения к определению давления жидкости па дно и стенки сосуда, в котором она заключена, и к теории сообщающихся сосудов; он также открыл т. наз. гидростатически парадокс: жидкость может давить на дно сосуда с силой, во много раз превышающей ея собственный вес.

В сочинениях Архимеда и Стевипа аксиомы и теоремы Г. излагались вне всякой связи с общими принципами статики. Галилей первый пытался установить эту связь, исследуя условия равновесия жидкостей в сообщающихся сосудах и другие вопросы па основании принципа возможных перемещений; впрочем, доказательствам Галилея недостает строгости. Более правильно был применен к Г. этот принцип Паскалем, который, между прочим, воспользовался им для доказательства т. наз. „закона Паскаля“4 (смотрите жидкости).—Весьма значительным успехом Г. обязана Клеро, который впервые стал выражать ея законы с помощью дифференциальных уравнений (в 1743 г., в сочинении „Тииёогие de Иа figure de la Terre)—До Эйлера давление, действующее на какую-нибудь часть жидкости, обыкновенно рассматривалось, как вес некоторого находящагося над ней жидкого столба. Эйлер в мемуаре, появившемся в 1755 г., стал рассматривать давление, как силу, действующую на каждую частицу жидкости, вполне определяемую координатами этой частицы (а, следовательно, одинаковую во всех направлениях). При равновесии жидкости, разность сил давления, испытываемых какою-нибудь частицей с двух противоположных, друг другу параллельных сторон, должна равняться внешней силе, приложенной к частице по направлению, перпендикулярному к этим сторонам. Отсюда Эйлер получает дифференциальные уравнения Г.—От этого способа отличается способ Лагранжа, который в своей „Мёсаницие Analytique“ (1788) излагает Г., как часть общей статики, всходя из начала возможных перемещений и из определения жидкости, как собрания частиц, обладающих свойством совершенной удобоподвижности. В настоящее время при изложении Г. б. ч. пользуются методом Эйлера.

Из вопросов, рассматриваемых в Г., упомянем в отдельности теорию равновесия плавающих тел и теорию вращательпого движения жидкости. Теорию плавания в новейшее время разрабатывали Дюпен, Давидов, Буняковский, Олудский и др. Здесь весьма большое практическое значение (для мореплавания) имеет вопрос об устойчивости плавающих тел. В общем можно сказать, что равновесие плавающого тела является устойчивым, если центр тяжести тела, при отклонении последняго, оказывается лежащим пижф т. наз. метацентра, т. е. точки, в которой вертикальная линия, проходящая через центр тяжести объёма жидкости, вытесняемой отклоненным телом, встречается с направлением силы тяжести в теле при его равновесии.

Жидкость, находящаяся в равнойЬрном вращательном движении и при этом не изменяющая своей формы, может быть рассматриваема, как покоющаяся, если приложить к ея частицам центробежную силу, на основании теоремы Даламбера. Если частицы вращающейся жидкости находятся только под действием взаимного притяжения по закону Пьютопа, то жидкая масса может принять различную форму: сплющенв&го эллипсоида вращения, мало отличающагося от шара; очень сильно сплющенного эллипсоида вращения; трехосного эллипсоида двух различных видов; наконец, она может принимать некоторые цилиндрические и грушевидные формы. Возникающия здесь задачи имеют большую важность для определения фигур небесных тел. Из старых авторов в этой области работали Клеро, Якоби; из новых—Пуанкаре, Джордж Дарвин.

II. Гидродинамика. Гидродинамикою наз. учение о движении жидкостей. Основателем Г. можно назвать Торичелли, который, исследуя истечение воды из малого отверстия в сосуде, открыл, что если вытекающей струе дать вертикальное направление, то высота ея почти достигает уровня воды в сосуде. Торичелли допускает, что вода поднялась бы в точности до этого уровня, если бы можно было устранить все сопротивления, и отсюда выводит, что скорость вытекающих частиц воды равняется той скорости, какую получили бы оне, падая с высоты уровпя воды в сосуде. Этот закон Тори-чв.или выражается формулой v=V2gh, где в—скорость вытекающих частиц, h—вертикальное расстояние между отверстием и свободной поверхностью жидкости, g—ускорение тяжести.—Изложение знаменитой „Гидродинамики“ Даниила Берпулли (1738) основано па принципе сохранения живых сил. В этом сочинении выведена, между прочим, следующая весьма важная теорема: если под действием тяжести происходит установившееся течение жидкости, и если мы означим буквой g ускорение силы тяжести, буквой г—высоту рассматриваемой частицы жидкости над некоторым постоянным уровнем, буквой р—гидродинамическое давление в рассматриваемой точке, буквой р—плотность жидкости и буквой в—ея скорость, то для определенной „линии токац (т. е. траектории частиц жидкости) трехчлен gz-|-p/p-рв5/ имеет постоянное значение во всех точках. Отсюда выясняется существенное различие между давлением гидростатическим, которое вполне определяется глубиною, и гидродинамическим, которое зависит еще от скорости: так что если где-нибудь на линии тока скорость течения в велика (вследствие сужения струи), то гидродинамическое давленио здесь будет мало. Оно, может даже сделаться отрицательным, например, когда жидкость, текущая по трубе, попадая в суженпое место, отстает от стенок; если в этом месте проделаем отверстие, то сюда будет всасываться воздух. На этом основано устройство гидродинамических насосов.— Впоследствии Лагранж усмотрел, что при известных условиях соотношение, аналогичное теореме Бернулли, имеет место не только для определенной линии тока, но сразу для всей жидкости. Этим объясняется, например, следующий опыт: если продувать воздух через трубку мимо висящого поблизости легкого шарика, то од качнется по направлению к выдуваемой струйке, т. ф в ту сторону, где гидродинамическое давление меньше.