> Энциклопедический словарь Гранат, страница > Эта энергия должна

Эта энергия должна

Эта энергия должна, очевидно, равняться работе электрической силы еЕ, действующей нарассматриваемую частицу, на длине I ее свободного пробега. Мы получаем, таким образом, условие

(‘E-J,=ТГ0, (7)

которое может служить для определения пробивного напрялсения в газе.

Так как длина свободного пробега частиц газа обратно пропорциональна его плотности1), то отсюда следует, что пробивное напряжение должно

») Следует, впрочем, отуетять, чго соотношение справедливо лишь при не слишком больших скоростях.

быть прямо пропорционально плотности или, что то лее самое (при данной температуре),—давлению газа. Это соотношение между пробивным напря-ясением и давлением в точности подтверждается на опыте. В частности, в сильно разреженных гдзах „электрический пробой“ начинается при сравнительно очень слабых полях; в этом случае вместо пробоя говорят обычно об электрическом разряде—„тихом“ или „тлеющем“ (в виду сопровождающего его свечения).

В предыдущем мы совершенно не касались вопроса о происхождении и количестве тех электронов или ионов, которые являются зачинщиками процесса ударной ионизация. Вопрос этот не имеет существенного значения, подобно тому как не имеет существенного значения при исследовании процесса взрыва порохового склада вопрос о происхождении искры, его вызвавшей. Заметим лишь, что „первичная“ ионизация газа при обычных температурах обусловливает! я, главным образом, не тепловым движением, а действием особых ионизирующих лучей, отчасти испускаемых радиоактивными веществами, находящимися в почве и в воздухе, отчасти лее приходящих из окружающего земной шар пространства (космические лучи), Если эту начальную ионизацию искусственно увеличить, наир, действием лучей радия на находящийся в разрядной трубке газ, то наблюдается зависимость силы тока от напряженности поля, изображенная на рисунке 7. Здесь область ОА соответствует применимости закона Ома.; далее, между А я В ток достигает так называемым „насыщения, то есть максимальной величины, совместимой с данными условиями; он характеризуется тем, что все ионы, непрерывно образующиеся в газе благодаря действию лучей, не успев соединиться друг с другом, относятся полем к электродам. В точке В, где кривая круто заворачивает вверх, начинается ударная ионизация, т.-е пробой или разряд.

Необходимо отметить, что зачинщиками его являются именно электроны, а не ионы. Это обстоятельство объясняется обычно (Таунсенд) тем.

что электроны, благодаря малости их геометрических размеров (по сравнению с ионами их можно трактовать как точки), обладают значительно большим свободным пробегом, а по тому, согласно формуле (7), могут вы-зыгагь ионизацию столкновениями при значительно более слабом поле, нежели ионы. Еще, однако, большее значение, чем размеры, имеет относительная легкость электронов, то есть малость их массы по сравнению с массой ионов,—в особенности в тех случаях, когда электрический разряд вызывается очень сильными полями. А именно, в то время, как массивные ионы лишь начинают разгоняться электрическим полем, легкие электроны успевают не только разогнаться, но и проионизовать большое число атомов, многократно увеличив таким образом свою численность. Итак, в начальной фазе всякого электрического разряда в газе

-4-

лв

Рисунок 7.

образных телах участвуют практически одни только электроны.