> Энциклопедический словарь Гранат, страница > Эти соотношение в простейшем случае гармонического колебательного движение данного заряда могут быть выражены формулой вида
Эти соотношение в простейшем случае гармонического колебательного движение данного заряда могут быть выражены формулой вида
Эти соотношения в простейшем случае гармонического колебательного движения данного заряда могут быть выражены формулой вида
F=f(R) sinw (-v), (7)
где F обозначает электрическую или магнитную напряженность в момент t на расстоянии R от заряда, ш=2-f—
2~
= гр — «угловую частоту“ его колебаний, a f(R)—функцию, характеризующую зависимость амплитуды колеба-
R
ний поля от расстояния. Разность t — —
представляет собой эффективное время V. о котором мы говорили выше и к которому относится положение заряда, действие которого определяется в момент t.
ПолагаясТ=1,
мы можем переписать выражение
/ R { t В п
ш it — (, I в виде 2- I y — у J. Отсюда видно, что величина×играет по отношению к расстоянию R такую же роль, какую период колебаний Т играет по отношению к времени t. Таким образом, для каждого момента времени формула (7) дает некоторое колебание ноля в пространстве того же самого типа как и колебание во времени — если отвлечься от искажения, характеризуемого множителем f(R) — с периодом X. Такого рода пространственные колебания называются, вообще говоря, волнами, а период их×называется длиной волны. Картина, определяемая „фазо-( R
Зым множителем“ sin oj I t — — j, представляет собой ряд концентрических сфер, характеризуемых определенными значениями „фазы“
|
R > |
( t |
R | |||||||||
|
U) ( t |
~ С у |
)=2=! |
КТ- |
0 |
» с течешт- | ||||||