г2 г2

или, так как 1.000 дин составляет примерно вес одного грамма,

г- г2

“-1,16-10 J“: r2 т..

Полагая здесь г=12.000 км, что составляет приблизительно диаметр земного шара, или г=1,2-10 7 си,получаем

/=—6- Ю 6 т..

1,44

Т. обр., если бы нам удалось отделить друг от друга противоположные заряды, содержащиеся в 1 грамме материи, и поместить их на противоположных полюсах земного шара, то на этом колоссальном расстоянии они притягивали бы друг друга с силой около 1 миллиона т.. Этот результат дает нам некоторое представление о необычайной величине скрытых в материи электрических резервов, а также об отношении между электрическими силами и силами гравитационными. Последние, как мы видим, совершенно исчезают по сравнению с первыми. Однако, именно благодаря своей необычайной величине электрические силы непосредственно не обнаруживаются: они прочно удерживают протоны и электроны в отдельных атомах и молекулах, образуя таким образом нейтральные частицы, которые действуют друг на друга лишь на черезвычайно маленьких расстояниях.

Те электрические заряды, которые мы сообщаем разным телам путем трения друг о друга или каким-нибудь другими способами и которые порождают непосредственно наблюдаемые электрические силы, ничтожно малы по сравнению с зарядами, которые остаются скомпенсированными в этих телах. Что касается процесса электризации, то так же, как и в случае электризации отдельных атомо и молекул, он сводится обычно к переходу некоторого числа электронов от одного тела к другому. В виду малости массы электронов (а также малости их веса по сравнению с испытываемыми ими электрическими силами) изменение массы тел, связанное с потерей или приобретением ими даже очень большого числа электронов, остается практически совершенно незаметным.

§ 5. Свободные электроны в металлах. В случае изоляторов и электролитов электроны остаются прочно связанными с отдельными атомами или ионами, и потому присутствие их обнаруживается лишь косвенным образом. Иначе обстоит дело в случае металлов, отличительные свойства которых обусловливаются именно наличием электронов, способных перемещаться по всему объёму тела. Подобные электроны называются свободными в том смысле, что они не связаны с определенными индивидуальными атомами, но могут переходить от одних атомов к другим. Эта относительная „свобода“ не мешает им, однако, быть прочно связанными со всем коллективом атомов в его целом. Таким образом, с электрической точки зрения металлическое тело можно рассматривать как совокупность положительных ионов, спаянных друг с другом совокупностью „обобществленных“ электронов.